Nyhets- och analysportal "elektroniktid". Push-pull-omvandlare 2-taktsomvandlare i nätaggregat

Denna nackdel saknas i push-pull-kretsar av självoscillatorer, vilket gör det möjligt att inte bara öka omvandlarens effektivitet utan också att erhålla spänningspulser som är närmare rektangulära till formen, vilket förenklar utjämningsfiltret och säkerställer större konstansen hos den likriktade spänningen. I dessa kretsar är det lämpligt att använda likriktarkretsar där det inte finns någon konstant påtvingad magnetisering av magnetkretsen (tvåfas fullvåg med mittpunktsutgång och enfasbrygga).

I push-pull oscillatorkretsar utförs switcharnas roll av transistorer, som omväxlande öppnar och stänger som transistorer i symmetriska multivibratorkretsar. Sådana kretsar kan monteras med en gemensam emitter, en gemensam bas och en gemensam kollektor. Den mest utbredda kretsen är med en gemensam emitter, som vid låga källspänningar U inmatning gör att du kan få hög effektivitet.

En push-pull spänningsomvandlare, monterad enligt en gemensam emitterkrets (fig. 3), består av två transistorer VT 1 VT 2 och en transformator med tre lindningar: kollektor (består av två halvlindningar ω K1 och ω K2), bas (består av två halvlindningar ω B1 och ω B2) och utgång ω OUT. Som i en encykelomvandlare är kollektorlindningen primärlindningen och baslindningen är återkopplingslindningen.

Ris. 3. Push-pull halvledarspänningsomvandlare monterad enligt en gemensam emitterkrets

Transformatorns magnetiska kärna är gjord av ett material med en rektangulär hysteresloop (fig. 4, a).

Ris. 4. Till principen för driften av en push-pull spänningsomvandlare:

A- hysteresloop för pulstransformatorns magnetiska krets;

b - diagram över spänningar, magnetiskt flöde och strömmar i kretsen

Permalloy och ferriter av olika kvaliteter används som material för den magnetiska kärnan. Spänningsdelaren R 1 R 2 säkerställer starten av omvandlaren, eftersom när matningsspänningen Uin slås på uppstår ett litet spänningsfall (i genomsnitt 0,7 V) över motståndet R 1 (fig. 3), vars minus är appliceras på transistorernas baser. Denna spänning för transistorns arbetspunkt till området med höga strömmar, vilket säkerställer självexcitering av generatorn. Kondensator C1 ökar tillförlitligheten av självexciteringsprocessen. Kapaciteten C1 väljs experimentellt; dess värde sträcker sig från 0,1 till 2 μF.

Funktionsprincipen för push-pull-omvandlarkretsen är som följer. När strömförsörjningen är påslagen U inmatning spänningsfall över R 1 öppnar båda transistorerna VT 1 Och VT 2 , Dessutom, på grund av spridningen av transistorparametrar, strömmarna i K1 och i K2 som flödar genom dem kan inte vara exakt densamma. Låt oss säga i K1 > i K2, i detta fall kommer ett magnetiskt flöde att visas i transformatorns magnetiska krets, vars riktning bestäms av den rådande kollektorströmmen i K1 (Fig. 3, riktning i K1 visas med heldragna pilar). Detta flöde inducerar en EMF på transformatorns alla lindningar (fig. 3, tecken utan parentes), och EMF som induceras i bashalvlindningarna ω B1 och ω B2 kommer att skapa vid basen VT 1 "minus", och på basen VT 2 "plus", vilket kommer att leda till en ännu större skillnad i strömmar i K1 och i K2. Tack vare positiv feedback i kretsen, öppningsprocessen VT 1 och stängning VT 2 flyter som en lavin och driver mycket snabbt transistorn VT 1 till mättnadsläge. Spänning kommer att läggas på halvlindningen ω B1

Var U ke1 us - spänningsfall över en öppen transistor VT 1 .

Transistor VT 1 kommer att vara öppen tills transformatorns magnetiska flöde når värdet F s (mättnadsflöde). Som framgår av fig. 4, och med en rektangulär hysteres-slinga hos transformatorn, ändras då knappast det magnetiska flödet, förblir praktiskt taget konstant, och, som är känt från transformatorteorin (kapitel 1), med ett konstant magnetiskt flöde i transformatorns lindningar, EMF kan inte induceras. Av denna anledning når det magnetiska flödet just nu värdet F s EMF försvinner (eller blir mycket liten) i alla lindningar av transformatorn, och följaktligen strömmarna i dessa lindningar.

En kraftig minskning av strömmar i lindningarna orsakar uppkomsten av en EMF med motsatt polaritet i dem (fig. 3, tecken inom parentes), d.v.s. på basen VT 1 en positiv spänning kommer att uppstå i förhållande till emittern och transistorn VT 1 kommer att stänga, och baserat på transistorn VT 2 en negativ spänning kommer att uppstå i förhållande till sändaren, vilket leder till upplåsning VT 2 och till utseendet av ström i K2 i halvlindning ω K2 (riktning i K2 visas med en streckad linje). Detta orsakar en ökning av negativ basspänning VT 2 och ytterligare ökning av strömmen i K2; denna process fortskrider som en lavin och driver transistorn mycket snabbt VT 2 till mättnadsläge. Som ett resultat (med öppen VT 2) spänning kommer att appliceras på halvlindningen ω k2

Således bestäms spänningen på var och en av halvlindningarna ω k1 och ω k2 av formlerna (1) och (2) och har formen av rektangulära pulser (fig. 4, b, graf). Och Till).

Omvandlargenereringsfrekvens enligt

Var U ke us är spänningsfallet över transistorn i mättnadsläge; U r-spänningsfall över det aktiva motståndet för hälften av transformatorns primärlindning, V; ω k - antal varv av hälften av sekundärlindningen (ω k =ω k1= ω k2); B s-mättnadsinduktionsvärde, T; S c - tvärsnittsarea för transformatorns magnetiska krets.

Som framgår av (3), f n beror på strömförsörjningens spänning U BX och från belastningsström jag 0 . Faktum är att när belastningsströmmen ökar, ökar strömmen vid växelriktarens utgång ( jag Ut), och följaktligen ökar strömmen i primärlindningen (ström jag Till). Ökande ström jag kommer att leda till en ökning av spänningsfallet över den, dvs. U r och enligt formel (3) frekvens f n kommer att minska.

Vid kortslutning vid omvandlarens utgång, transistorerna VT 1 Och VT 2 lämna mättnadsläget och genereringen stoppas. När en kortslutning elimineras är kretsen lätt exciterad; Således, Denna krets är okänslig för kortslutningar.

En ganska kraftfull och enkel push-pull spänningsomvandlare kan byggas med bara två kraftfulla fälteffekttransistorer. Jag har upprepade gånger använt en sådan inverter i en mängd olika utföranden. Kretsen använder två kraftfulla N-kanalstransistorer; det är lämpligt att ta dem med en driftspänning på 100 volt, en tillåten ström på 40 ampere eller mer.

Systemet är ganska populärt på Internet.

Förutom transistorer i kretsen har vi ultrasnabba dioder, du kan använda dioder som UF4007, HER207, HER307, HER308, MUR460 med flera. Två 12-volts zenerdioder för att begränsa spänningen på grindarna till fältomkopplare; det är lämpligt att ta zenerdioder med en effekt på 1 eller 1,5 watt; om 12-volts zenerdioder inte är tillgängliga kan du använda dem med en stabiliseringsspänning på 9-15 volt, ej kritisk.

Det är lämpligt att ta begränsningsmotstånd med en effekt på 0,5 eller 1 watt; lätt överhettning av dessa motstånd är möjlig. Transformatorn kan lindas på kärnan från en datorströmkälla, du kan till och med inte linda någonting och använda transformatorn i det motsatta sättet - som ett steg upp. För säkerhets skull kommer jag att säga att primär- eller kraftlindningen består av 2x5 varv, lindad med en samlingsskena med 5 separata ledningar på 0,7 mm vardera (varje samlingsskena), ledningen är inte kritisk.

Den sekundära steglindningen är lindad ovanpå den primära och består av 45 varv - detta är tillräckligt för att producera 220 volt, med hänsyn till generatorns driftsfrekvens.

Kretsen innehåller inte kritiska komponenter, spridningen av elementbasen är ganska bred. Transistorerna måste installeras på kylflänsen, glöm inte att separera dem från kylflänsen med glimmerdistanser, men detta är i fallet med en solid kylfläns.

Choken kan lindas på en ring från utgångsdroslarna på en datorströmförsörjning; lindningen är lindad med en samlingsskena av 3 trådar av 1 mm tråd (vardera), antalet varv är från 6 till 12.

Lite om kraft och säkerhetsåtgärder. Utspänningen beror på den anslutna lasten, denna växelriktare är designad för att fungera med passiva laster (lampa, lödkolv, etc.) eftersom utfrekvensen är hundratals gånger högre än nätverksfrekvensen.

För att ansluta aktiva belastningar till växelriktaren måste spänningen från transformatorns utgång först likriktas, sedan utjämnas med en elektrolytisk kondensator; glöm inte att likriktaren måste använda snabba dioder med en omvänd spänning på minst 600 volt och en ström på 2 Ampere eller mer. Elektrolytisk kondensator för spänning 400 Volt, kapacitet 47-330 µF. Inverterns effekt är 300 watt!

Var extremt försiktig— utgångsspänningen efter likriktaren med kondensator är dödlig!

De mest utbredda är push-pull sekundära kraftkällor, även om de har en mer komplex elektrisk krets jämfört med encykel. De låter dig få betydligt högre uteffekt med hög effektivitet.
Kretsar av push-pull-omvandlare-växelriktare har tre typer av anslutning av nyckeltransistorer och primärlindningen av utgångstransformatorn: halvbrygga, brygga och med en primärlindning uttagen från mitten.

Halv bro diagram av nyckelkaskadkonstruktionen.
Dess funktion är införandet av primärlindningen av utgångstransformatorn vid mittpunkten av den kapacitiva delaren C1 - C2.

Amplituden för spänningspulserna vid emitter-kollektortransistorövergångarna T1 och T2 överstiger inte Upit-värdet på matningsspänningen. Detta tillåter användning av transistorer med en maximal spänning Uek upp till 400 volt.
Samtidigt överstiger inte spänningen på transformatorns T2 primärlindning värdet Upit/2, eftersom den tas bort från delaren C1 - C2 (Upit/2).
En styrspänning med motsatt polaritet tillförs baserna på nyckeltransistorerna T1 och T2 genom transformatorn Trl.


I trottoar I omvandlaren ersätts den kapacitiva delaren (C1 och C2) av transistorerna T3 och T4. Transistorer i varje halvcykel öppnar parvis diagonalt (T1, T4) och (T2, T3).

Spänningen vid övergångarna Uec för slutna transistorer överstiger inte matningsspänningen Upit. Men spänningen på transformatorns Tr3 primärlindning kommer att öka och kommer att vara lika med värdet på Upit, vilket ökar omvandlarens effektivitet. Strömmen genom primärlindningen av transformator Tr3 med samma effekt, jämfört med en halvbrygga, kommer att vara mindre.
På grund av svårigheten att ställa in styrkretsarna för transistorerna T1 - T4 används en bryggkopplingskrets sällan.

Växelriktarkrets med s.k tryck dra output är mest att föredra i kraftfulla omvandlare-växelriktare. Ett särdrag i denna krets är att primärlindningen på utgångstransformatorn Tr2 har en terminal från mitten. För varje halvcykel av spänning fungerar en transistor och en halvlindning av transformatorn omväxlande.

Denna krets kännetecknas av högsta effektivitet, låg rippelnivå och låg ljudemission. Detta uppnås genom att minska strömmen i primärlindningen och minska effektförlusten i nyckeltransistorerna.
Spänningsamplituden för pulserna i hälften av primärlindningen Tr2 ökar till värdet Upit, och spänningen Uek på varje transistor når värdet 2 Upit (självinduktion emf + Upit).
Det är nödvändigt att använda transistorer med ett högt värde på Ucat, lika med 600 - 700 volt.
Medelströmmen genom varje transistor är lika med hälften av strömförbrukningen från matningsnätet.

Ström- eller spänningsåterkoppling.

En egenskap hos push-pull självexciterade kretsar är närvaron av återkoppling (Feedback) från utgången till ingången, vad gäller ström eller spänning.

I schemat aktuell feedback kommunikationslindningen w3 på transformatorn Tr1 är ansluten i serie med primärlindningen w1 på utgångstransformatorn Tr2. Ju större belastningen är på växelriktarens utgång, desto större är strömmen i primärlindningen Tr2, desto större återkoppling och desto större basström för transistorerna T1 och T2.
Om belastningen är mindre än det minsta tillåtna är återkopplingsströmmen i lindningen w3 på transformatorn Tr1 otillräcklig för att styra transistorerna och genereringen av växelspänning avbryts.
Med andra ord, när lasten går förlorad, fungerar inte generatorn.

I schemat spänningsåterkoppling Återkopplingslindningen w3 hos transformatorn Tr2 är ansluten via ett motstånd R till kommunikationslindningen w3 hos transformatorn Tr1. Denna krets ger återkoppling från utgångstransformatorn till ingången på styrtransformatorn Trl och sedan till baskretsarna hos transistorerna T1 och T2.
Spänningsåterkoppling är svagt beroende av belastning. Om det är en mycket stor belastning vid utgången (kortslutning), minskar spänningen på lindningen w3 på transformator Tr2 och ett ögonblick kan komma då spänningen på baslindningarna w1 och w2 på transformatorn Tr1 inte kommer att räcka till för att styra transistorerna . Generatorn slutar fungera.
Under vissa omständigheter kan detta fenomen användas som skydd mot utgångskortslutning.
I praktiken används båda kretsarna med återkoppling i både ström och spänning i stor utsträckning.

Push-pull växelriktarkrets med spänningsåterkoppling

Låt oss till exempel överväga driften av den vanligaste omvandlar-växelriktarkretsen - en halvbrokrets.
Kretsen består av flera oberoende block:

• — Likriktarenhet – omvandlar växelspänning 220 volt 50 Hz till likspänning 310 volt;
• — triggande pulsanordning – genererar korta spänningspulser för att starta autogeneratorn;
• — Växelspänningsgenerator – omvandlar en likspänning på 310 volt till en rektangulär växelspänning med hög frekvens 20 – 100 kHz;
• - likriktare - omvandlar växelspänning 20 -100 kHz till likspänning.

Omedelbart efter att 220 volts strömförsörjningen har slagits på börjar utlösningspulsanordningen, som är en sågtandsspänningsgenerator (R2, C2, D7), att fungera. Från den kommer triggningspulser till basen av transistorn T2. Autogeneratorn startar.
Nyckeltransistorerna öppnas en efter en och i primärlindningen av utgångstransformatorn Tr2, ansluten till bryggans diagonal (T1, T2 - C3, C4), bildas en rektangulär växelspänning.
Utspänningen tas bort från sekundärlindningen av transformatorn Tr2, likriktad av dioderna D9 - D12 (fullvågslikriktning) och utjämnas av kondensatorn C5.
Utgången producerar en konstant spänning av ett givet värde.
Transformator TI används för att överföra återkopplingspulser från utgångstransformatorn Tr2 till baserna på nyckeltransistorerna T1 och T2.


Push-pull UPS-kretsen har ett antal fördelar jämfört med encykelkretsen:

• — Ferritkärnan på utgångstransformatorn Tr2 arbetar med aktiv magnetiseringsomkastning (den magnetiska kärnan används mest i termer av effekt).
• — Kollektor-emitterspänningen Uek på varje transistor överstiger inte DC-källans spänning på 310 volt.
• — när belastningsströmmen ändras från I = 0 till Imax, ändras utspänningen något;
• — Högspänningsstötar i primärlindningen på transformator Tr2 är mycket små, och nivån av utstrålad störning är motsvarande lägre.

Och en anmärkning till till förmån för push-pull-kretsen!!

Låt oss jämföra driften av tvåtakts och encykels självgeneratorer med samma belastning.
Varje nyckeltransistor T1 och T2 används endast halva tiden (en halvvåg) under en klockcykel för generatorn; den andra halvan av cykeln "vilar". Det vill säga att hela den genererade effekten av generatorn delas på mitten mellan båda transistorerna och överföringen av energi till lasten sker kontinuerligt (från en transistor, sedan från den andra), under hela cykeln. Transistorer fungerar i ett mjukt läge.
I en encykelgenerator sker ackumuleringen av energi i ferritkärnan under halva cykeln, och under den andra halvan av cykeln släpps den till lasten.

Nyckeltransistorn i en enkelcykelkrets arbetar fyra gånger mer intensivt än nyckeltransistorn i en push-pull-krets.

En av de mest populära topologierna för pulsspänningsomvandlare är en push-pull- eller push-pull-omvandlare (bokstavligen översatt - push-pull).

Till skillnad från en enkeländad flyback-omvandlare, lagras inte energi i kärnan av push-poolen, eftersom det i detta fall är kärnan i transformatorn, och inte, den fungerar som en ledare för det alternerande magnetiska flödet som skapas i sin tur av de två halvorna av primärlindningen.

Men trots att detta är en pulstransformator med ett fast transformationsförhållande, kan stabiliseringsspänningen på push-pull-utgången fortfarande ändras genom att variera bredden på driftpulserna (med hjälp av).

På grund av deras höga effektivitet (effektivitet upp till 95%) och närvaron av galvanisk isolering av de primära och sekundära kretsarna, används push-pull pulsomvandlare i stor utsträckning i stabilisatorer och växelriktare med en effekt på 200 till 500 W (strömförsörjning, bilar) växelriktare, UPS, etc.)

Bilden nedan visar den allmänna kretsen för en typisk push-pull-omvandlare. Både primär- och sekundärlindningarna har uttag från mitten, så att i var och en av de två arbetshalvcyklerna, när endast en av transistorerna är aktiv, skulle dess halva av primärlindningen och motsvarande halva av sekundärlindningen användas , där spänningen skulle falla på endast en av de två dioderna.

Användningen av en helvågslikriktare med Schottky-dioder vid utgången av en push-pull-omvandlare gör det möjligt att minska aktiva förluster och öka effektiviteten, eftersom det är ekonomiskt mycket mer ändamålsenligt att linda två halvor av sekundärlindningen än att åsamka förluster (ekonomisk och aktiv) med en diodbrygga med fyra dioder.

Omkopplarna i primärkretsen hos en push-pull-omvandlare (MOSFET eller IGBT) måste vara konstruerade för två gånger matningsspänningen för att inte bara kunna motstå källans EMF, utan även den extra effekten av EMF som induceras under varandras drift.

Funktionerna hos enheten och driftsättet för en push-pull-krets skiljer den gynnsamt från halvbrygga, framåt och tillbakagångskretsar. Till skillnad från halvbryggan finns det inget behov av att koppla bort nyckelstyrkretsen från ingångsspänningen. En push-pull-omvandlare fungerar som två enkeländade framåtriktare i en enhet.

Dessutom, till skillnad från en framåtriktare, behöver en spritcykelomvandlare inte en begränsande lindning, eftersom en av utgångsdioderna fortsätter att leda ström även när transistorerna är stängda. Slutligen, till skillnad från en tillbakagångsomvandlare, i en push-pull-omvandlare används omkopplarna och magnetkretsen mer sparsamt, och den effektiva pulslängden är längre.

Strömstyrda push-pull-kretsar blir allt mer populära i integrerade strömförsörjningar för elektroniska enheter. Med detta tillvägagångssätt elimineras problemet med ökad spänning på nycklarna helt. Ett shuntmotstånd är anslutet till omkopplarnas gemensamma källkrets, från vilken återkopplingsspänningen tas bort för strömskydd. Varje arbetscykel för omkopplarna är begränsad i varaktighet av det ögonblick som strömmen når ett givet värde. Under belastning är utspänningen vanligtvis begränsad av PWM.

Vid utformning av en push-pull-omvandlare ägnas särskild uppmärksamhet åt valet av omkopplare så att den öppna kanalsresistansen och grindkapacitansen är så liten som möjligt. För att styra grindarna för fälteffekttransistorer i en push-pull-omvandlare används oftast grinddrivande mikrokretsar, som enkelt klarar av sin uppgift även vid frekvenser på hundratals kilohertz, typiska för att byta strömförsörjning av vilken topologi som helst.

I autonom bärbar och mobil radioutrustning, som förbrukar relativt lite ström, används lågspänningslikströmskällor som fungerar oberoende av det externa nätverket som elkällor: galvaniska celler, batterier, termogeneratorer, sol- och kärnbatterier. Ibland, för driften av radioutrustning, blir det nödvändigt att omvandla en likspänning av en märkspänning till en likspänning med en annan märkspänning. Denna uppgift utförs av olika DC-omvandlare, nämligen: elektrisk maskin, elektromekanisk, elektronisk och halvledare.

I en halvledaromvandlare omvandlas likströmsenergi till rektangulär pulsenergi med hjälp av en växlingsanordning. Huvudelementen i denna enhet är MOS FET och IGBT transistorer och tyristorer. Omvandlare med AC-utgång kallas växelriktare. Om växelriktarens utgång är ansluten till en likriktare som inkluderar ett kantutjämningsfilter, då utgången från en enhet som kallas omvandlare, du kan få en konstant spänning U utgång, som kan skilja sig avsevärt från ingångsspänningen U BX, , de där. En omvandlare är en slags konstantspänningstransformator.

Vid en hög matningsspänning, såväl som i avsaknad av begränsningar av vikt och volym, är det rationellt att använda tyristorer för omvandlare. Halvledaromvandlare baserade på transistorer och tyristorer är indelade i oreglerade och justerbara, de senare används också som DC- och AC-spänningsstabilisatorer.

Enligt metoden för excitation av svängningar i omvandlaren Det finns kretsar med självexcitering och med oberoende excitation. Självexciterade kretsar är pulsade självoscillatorer. Oberoende exciterade kretsar består av en masteroscillator och en effektförstärkare. Pulser från masteroscillatorns utgång kommer in i effektförstärkarens ingång och styr den.

1. Självexciterade omvandlare

Självexciterade omvandlare arbetar med en effekt på upp till flera tiotals watt. I radioenheter har de funnit tillämpning som autonoma energikällor med låg effekt och som masteroscillatorer för kraftfulla omvandlare. Blockschemat för en självexciterad omvandlare visas i fig. 1.

Ris. 1. Blockschema över en självexciterad spänningsomvandlare

En konstant matningsspänning matas till omvandlarens ingång U BX. I en självoscillator omvandlas likspänningen till spänning i form av rektangulära pulser.

Rektangulära pulser med hjälp av en transformator ändrar amplitud och tillförs likriktarens ingång, varefter vi vid utgången av omvandlaren (omvandlaren) erhåller den erforderliga storleken och DC-spänningen U ut . Med en rektangulär pulsform är den likriktade spänningen nära konstant i form, vilket resulterar i att likriktarens utjämningsfilter förenklas.

2. Ensidig spänningsomvandlare.

Driften av kretsen (fig. 2), som de flesta omvandlare, är baserad på principen att avbryta likström i primärlindningen av en pulstransformator med hjälp av en transistor som arbetar i switchläge.

Ris. 2. Enändad halvledaromvandlare

självexciterad spänning

Transistorns primärlindning ωk ingår i transistorns kollektorkrets, och återkopplingslindningen ωb ingår i emitter-baskretsen. Eftersom lindningarna ωk och ωb är placerade på samma magnetiska krets, ger den magnetiska förbindelsen som finns mellan dem och den ordning i vilken lindningarnas ändar är anslutna slutligen positiv återkoppling i autogeneratorn.

Vid anslutning av en likströmskälla U BX i transistorns kollektorkrets VT och i lindningen ω k börjar en ström flyta, vilket orsakar ett ökande magnetiskt flöde i pulstransformatorns magnetiska kärna. Detta flöde, som verkar på återkopplingslindningen ω b, inducerar en självinduktions-EMK i den, och lindningen ω b slås på, relativt lindningen ω k på ett sådant sätt att den EMF som induceras i den öppnar transistorn ännu mer (för p-p-p transistorn vid basen i förhållande till emittern skapas en ytterligare negativ spänning). När det magnetiska flödet når mättnad, kommer EMF och strömmar i lindningarna att försvinna, en back-EMF kommer att dyka upp som blockerar transistorn, och processen börjar om igen. Det bör noteras att när transistorn är öppen VT på grund av det låga värdet på dess inre resistans kommer spänningsfallet över det att vara mycket litet, även vid en ström lika med mättnadsströmmen. Därför, i det här fallet, nästan all inspänning U BX appliceras på transformatorns primärkollektorlindning ω k.

Som ett resultat av periodisk påslagning av transistorn kommer en ström att flyta genom transformatorns ω primärlindning, vars pulser kommer att ha en nästan rektangulär form. Pulser av samma form, repetitionsfrekvens och polaritet omvandlas till sekundärlindningen av transformatorn ω ut; dessa pulser används för att producera likriktad spänning med hjälp av en halvvågslikriktare. Motstånd RR B i transistorns bas begränsar basströmmen.

Omvandlare av den beskrivna typen rekommenderas att använda vid höga utspänningar U B S X och låga strömmar, i synnerhet för att driva högspänningsanoden i katodstrålerör. Main nackdel encykeloscillatorkrets är en konstant magnetisering av den magnetiska kretsen, på grund av det faktum att strömmen genom transformatorns kollektor (primär) lindning flyter endast i en riktning. Konstant magnetisering försämrar förutsättningarna för att överföra kraft från primärlindningen av transformatorn till sekundären, och därför används encykeloscillatorer vid låga effekter (flera watt), när låg verkningsgrad inte är en avgörande faktor.